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La Scala delle distanze III
Ovvero: come arrivare lontano
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La strada per arrivare lontano
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Nebulose Planetarie
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Nebulose PlanetarieSono oggetti brillanti e inoltre eccitando gli inviluppi danno luogo ad intense righe di emissione si vedono perciò con dei filtri interferenziali
Il 15% dell’emissione di questi oggetti è la riga a =5007 Å dell’[OIII]
Le nebulose planetarie si trovano in tutte le galassie, osservando con filtri interferenziali si elimina il problema della luce di fondo. Ci possono essere anche centinaia di Planetarie in una galassia
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Nebulose PlanetarieSi studia la funzione di luminosità delle Nebulose Planetarie
)1()( )(3307.0 * MMM eeMN
M = -2.5 log F5007 – 13.74
M* è la magnitudine assoluta delle PN più luminose
M* = -4.48 104 PN in M31
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Funzione di luminosità delle
Nebulose Planetarie
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A magnitudini brillanti questa funzione è troncata
La probabilità di trovare una PN entro una galassia dovrebbe essere proporzionale alla brillanza superficiale della galassia in quella data posizione.
Si possono confondere con regioni HII giganti
Funzione di Luminosità delle Nebulose Planetarie
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Funzione di Luminosità delle Nebulose Planetarie
NGC 5128
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La strada per arrivare lontano
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
Il flusso caratteristico di una popolazione stellare sarà il flusso medio per pixel (legato a , brillanza superficiale)
Il numero di stelle aumenta con la distanza al quadrato N d2
Mentre il flusso diminuisce con la distanza al quadrato fd-2
fN = flusso medio con varianza 2fN
La varianza va come d-2 e rms come d-1
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
La galassia 2 volte più lontana appare 2 volte più smussata della galassia vicina
ii
ii
Ln
LnL
2
Luminosità media
Rapporto tra 20 momento e 10 momento
ni è il numero di stelle di luminosità Li che ci si aspetta
tale numero è quello delle stelle giganti rosse
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
2 aspetti
1) misura di un flusso di fluttuazione
2) Conversione ad una distanza assumendo una luminosità di fluttuazione
Per una Popolazione II le fluttuazioni di magnitudine sono: MB=+2.5 mag MV=+1 mag MR=0 MI=-1.5
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
a) metodo applicabile a galassie prive di polvere
b) osservazioni profonde per avere alto rapporto S/N
c) banda I poiché c’è meno assorbimento
d) Il punto zero si ottiene da modelli teorici sulle popolazioni stellari, dagli ammassi globulari o dalle galassie del gruppo Locale
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
Passare dal regime in cui si è dominati da una statistica di photon-counting a quella dove si è dominati da una statistica star-counting.
Si misurano il flusso medio e una varianza media in alcune regioni e dal loro rapporto si ha il flusso delle fluttuazioni f
complicazioni
1) statistica di Poisson del numero di stelle presenti
2) psf degrada l’immagine
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
3) Oscuramento da polvere
4) Ogni pixel non è esattamente indipendente da quello adiacente
La varianza si misura dallo spettro di potenza di Fourier dopo avere sottratto un fit smussato dell’immagine.
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF) Rumore
bianco
Spettro di potenza della psf
Da 64 a 128 pixels Da 128 a 256 pixels
Da 256 a 400 pixels
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
P1 è lo spettro bianco del rumore dovuto ai raggi cosmici e a photon counting ed è una costante
P0xE(k) è lo spettro di potenza della psf
fkP )( in fotoni rivelati
P0=Pflut+P Sorgenti puntiformi
Fluttuazioni
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
Il limite fotometrico fondamentale dipende dalla brillanza superficiale della galassia µ
)log(5.2]2/)[(lim mm
Rivelazione delle sorgenti puntiformi
FWHM di psf
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
mlim
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Fluttuazioni di Brillanza Superficiale (SBF)
Nota la magnitudine apparente della fluttuazione si calibra come al solito utilizzando le galassie vicine
)(384.4 IVM I
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La strada per arrivare lontano
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Dn-
L’uso delle galassie ellittiche come indicatori di distanza si inizia ad intravedere quando nel 1976 Faber & Jackson trovarono che esisteva una relazione tra la luminosità L e la dispersione di velocità per le galassie ellittiche
L4
Negli anni seguenti divenne evidente pero che esisteva un altro parametro che doveva essere inserito e questo parametro è il diametro Dn
Dn ==>diametro che racchiude una luminosità blu media di 20.75 mag/arcsec 2
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Dn-
In realtà la migliore descrizione delle galassie ellittiche si ha con il PIANO FONDAMENTALE
Il Piano Fondamentale lega tra loro e quantità che sono
L - log Re - log
Luminosità Raggio effettivo
Dispersione di velocità
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Dn-
La relazione di Faber-Jackson è semplicemente una delle 3 proiezioni del piano fondamentale.
1) le galassie ellittiche possono essere anche molto lontane
2) sono in ammassi (ridotto effetto Malmquist)
3) una unica popolazione stellare vecchia
C’è un 23% di scatter ad un dato per Dn
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The FP of Low z Radio Galaxies
Radio quiet EsJFK96
Sample A
72 radio galaxies (z<0.2)
The largestsample available
log Re = 1.242log + 0.33 <µe> + 8.581
Bettoni et al. (2001)
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Dn-
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Dn-
1) tutte le dispersioni di velocità devono essere corrette ad una unica apertura equivalente
2) magnitudine corretta per assorbimento galattico
3) correzione K che aumenta con la distanza
per ultimo le galassie deboli e più piccole vengono eliminate poiché non formano un campione omogeneo
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Confronti
Per singole galassie
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Confronti
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Confronti
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Lenti Gravitazionali
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Lenti Gravitazionali
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Lenti Gravitazionali
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Lenti Gravitazionali
Vera posizione della sorgente
Immagine 1
Immagine 2
Lente gravitazionale
1
2
Osservatore
Ds
Dd Dds
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Lenti gravitazionali
i
sdscD
DD
czt i
ds
sdd
ilente
)(2
2
1)1(
32)(
Dd e Ds sono le distanze angolari dalla lente e dalla sorgente e Dds è la distanza angolare della sorgente dalla lente.
(s) è il potenziale gravitazionale newtoniano stimato lungo la traiettoria i attraversata dalla luce che produce l’immagine
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Lenti gravitazionaliIl primo termine nell’equazione è il tempo extra impiegato dal segnale per arrivare a noi dovuto alla diversa distanza che la luce deviata gravitazionalmente percorre per arrivare dalla sorgente all’osservatore
Il secondo termine viene dal fatto che in presenza di un campo gravitazionale in relatività generale si ha una distorsione spazio-temporale che si traduce in un ritardo di tempo
21)2,1(lentelentelente ttt
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Lenti gravitazionali
i
sdscD
DD
czt i
ds
sdd
ilente
)(2
2
1)1(
32)(
Però Dd=zdc/H0 Ds=zsc/H0 quindi l’equazione ha come sola incognita H0
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Effetto Sunyaev-Zel’dovich
I fotoni che passano attraverso un ammasso di galassie sono diffusi per effetto Compton dagli elettroni del gas caldo che pervade il mezzo intracluster e quindi il massimo della curva di corpo nero del fondo cosmico sarà spostato a frequenze più alte e quindi si avrà un deficit a basse frequenze.
La forma della distorsione dipende dalla probabilità che un dato fotone sia diffuso per effetto Compton Psz= 1-e-rsz
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Effetto Sunyaev-Zel’dovich
S
eTsz sdsn )(dove
È la profondità ottica per diffusione mentre il fotone si muove lungo la traiettoria S attraverso l’ammasso, ne è la densità elettronica nel plasma dell’ammasso e T è la sezione di diffusione Thompson.
Poiché in questa formula non c’ è la distanza la distorsione del fondo di microonde ci permette di avere un vincolo indipendente dalla distanza sulla distribuzione degli elettroni del mezzo intracluster
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H0
Quale è il valore di H0?
H0=(6510) km/sec Mpc
E comunque la storia continua ancora……...